From bc6e3a25a3c5e24cf21247b8e4ff36b587693fc2 Mon Sep 17 00:00:00 2001
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Date: Tue, 7 May 2019 23:37:19 +0800
Subject: [PATCH] Handle2160115.md 2.0& Handle2140113.md

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 .../app/script/markdown/Handle2140113.md      | 80 +++++++++++++++++++
 .../app/script/markdown/Handle2160115.md      | 22 ++---
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 create mode 100644 Phylab/storage/app/script/markdown/Handle2140113.md

diff --git a/Phylab/storage/app/script/markdown/Handle2140113.md b/Phylab/storage/app/script/markdown/Handle2140113.md
new file mode 100644
index 00000000..e3fe573a
--- /dev/null
+++ b/Phylab/storage/app/script/markdown/Handle2140113.md
@@ -0,0 +1,80 @@
+#### 五、数据处理
+
+##### 实验一：法拉第电解定律的验证
+
+###### 1、原始数据记录
+
+| 输入电流I(A) | 输入电压U(V) | 时间t(s) | 电量(c) |$H_2$产生量测量值(ml)      |$H_2$产生量理论值(ml)      |
+| ------------ | ------------ | -------- | ------- | ---- | ---- |
+|%%I[0]%%|%%U1[0]%%|%%t[0]%%|%%It[0]%%|%%Vc[0]%%|%%VH[0]%%|
+|%%I[1]%%|%%U1[1]%%|%%t[1]%%|%%It[1]%%|%%Vc[1]%%|%%VH[1]%%|
+|%%I[2]%%|%%U1[2]%%|%%t[2]%%|%%It[2]%%|%%Vc[2]%%|%%VH[2]%%|
+
+###### 2、数据处理
+
+电量计算：因为$Q=It$，所以${Q}_{1}=%%I[0]%%\times%%t[0]%% = %%It[0]%%c$。
+同理：${Q}_{2}=%%I[1]%%\times%%t[1]%% = %%It[1]%%c$，
+${Q}_{3}=%%I[2]%%\times%%t[2]%% = %%It[2]%%c$
+
+$H_2$产生理论值的计算
+由公式${V}_{{H}_{2}}=\frac{273.16+T}{273.16}\times\frac{{p}_{0}}{p}\times\frac{It}{2F}\times22.4$
+$T=%%T%%\circ C$，${P}_{0}=P$
+得：${V}_{{H}_{21}}=\frac{273.16+%%T%%}{273.16}\times1\times\frac{%%It[0]%%}{2\times96500}\times22.4 = %%VH[0]%%ml$
+${V}_{{H}_{22}} = %%VH[1]%%ml$
+${V}_{{H}_{23}} = %%VH[2]%%ml$
+
+误差计算
+
+设相对误差为A，所以${A}_{1}=\frac{{V}_{\text{测1}}-%%VH[0]%%}{%%VH[0]%%}\times100\% = %%A[0]%%$
+${A}_{2}=\frac{{V}_{\text{测2}}-%%VH[1]%%}{%%VH[1]%%}\times100\% = %%A[1]%%$
+${A}_{3}=\frac{{V}_{\text{测3}}-%%VH[2]%%}{%%VH[2]%%}\times100\% = %%A[2]%%$
+结论：在误差允许范围内，法拉第电解定律成立。
+误差分析：
+1、由于电解池的效率不可能达到100%，故测量值必然会小于理论值。是为本实验中的系统误差
+2、由于气水塔上的刻度只精确到毫升，故人眼读数会有一定的误差。
+
+##### 实验二：燃料电池输出特性的测量
+
+###### 1、原始数据记录
+
+| 输出电压U(V)  |{%for Ui in U %} %%Ui%% {% endfor %}
+| ------------- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- |
+| 输出电流I(mA) |{%for Ii in I2 %} %%Ii%% {% endfor %}
+| 功率P(mW)     |{%for Pi in P %}%%Pi%% {% endfor %}
+
+###### 2、数据处理
+
+功率计算：P=UI,结果见上表
+${p}_{max} = %%P_m%% mW$
+
+###### 3、燃料电池极化特性曲线
+
+![](%%pic1%%.png)
+
+##### 实验三：太阳能电池的特性测量
+
+###### 1、原始数据记录
+
+| 输出电压U(V) |{%for ui in u %}%%ui%% {% endfor %}
+| ------------ | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- |
+| 输出电流I(A) |{%for ii in i %}& %%ii%% {% endfor %}
+| 功率P(W)     |{%for pi in p %}& %%pi%% {% endfor %}
+
+短路电流${I}_{sc}= %%I_sc%% A$
+开路电压${U}_{oc} = %%U_oc%%V$
+
+###### 2、数据处理
+
+P=UI，结果见上表
+${p}_{max} = %%p_m%% W$
+所以填充因子$FF=\frac{{U}_{m}{I}_{m}}{{U}_{OC}{I}_{SC}}=\frac{ %%p_m%% }{ %%I_sc%% \times %%U_oc%% } = %%FF%%$
+
+###### 3、太阳能电池伏安特性曲线的绘制
+
+![](%%pic2%%.png)
+$${U}_{m} = %%U_m%% V$$
+$${I}_{m} = %%I_m%% A$$
+
+###### 4、该电池输出功率随输出电压的变化曲线
+
+![](%%pic3%%.png)
\ No newline at end of file
diff --git a/Phylab/storage/app/script/markdown/Handle2160115.md b/Phylab/storage/app/script/markdown/Handle2160115.md
index b934db91..e5e3a0df 100644
--- a/Phylab/storage/app/script/markdown/Handle2160115.md
+++ b/Phylab/storage/app/script/markdown/Handle2160115.md
@@ -1,4 +1,5 @@
-五、数据处理
+##### 五、数据处理
+
 $\rho=981kg/m^2$，$g=9.792m/s^2$，$\eta=1.83\times10^{-5}kg/m\cdot s$， $b=6.17\times10^{-6}m\cdot cmHg=8.22\times10^{-3}m\cdot Pa$
 
 $P_{20}=76.0cmHg=1.0133\times10^5Pa$ ，
@@ -7,16 +8,16 @@ $d=5.00\times10^{-3} m$，
 
 $e_0=1.6021773\times 10^{-19}c$
 
-原始数据记录表
+###### 原始数据记录表
 
 | 编号 | 电压（V） | 时间（s） |      |      |      |      | 平均 |
 | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- | ---- |
-| 1    |%%U[0]%%|{%for t0 in range(T) -%}%%t0[i]%% | {%- endfor%}    %%ave_t0%%|
-| 2    |%%U[1]%%|{%for t1 in range(T) -%}%%t1[i]%% | {%- endfor%}%%ave_t1%%|
-| 3    |%%U[2]%%|{%for t2 in range(T) -%}%%t2[i]%% | {%- endfor%}%%ave_t2%%|
-| 4    |%%U[3]%%|{%for t3 in range(T) -%}%%t3[i]%% | {%- endfor%}%%ave_t3%%|
-| 5    |%%U[4]%%|{%for t4 in range(T) -%}%%t4[i]%% | {%- endfor%}%%ave_t4%%|
-| 6    |%%U[5]%%|{%for t5 in range(T) -%}%%t5[i]%% | {%- endfor%}%%ave_t5%%|
+| 1    |%%U[0]%%|{%for t0 in range(T) %}%%t0[i]%% | {% endfor%}    %%ave_t0%%|
+| 2    |%%U[1]%%|{%for t1 in range(T) %}%%t1[i]%% | {% endfor%}%%ave_t1%%|
+| 3    |%%U[2]%%|{%for t2 in range(T) %}%%t2[i]%% | {% endfor%}%%ave_t2%%|
+| 4    |%%U[3]%%|{%for t3 in range(T) %}%%t3[i]%% | {% endfor%}%%ave_t3%%|
+| 5    |%%U[4]%%|{%for t4 in range(T) %}%%t4[i]%% | {% endfor%}%%ave_t4%%|
+| 6    |%%U[5]%%|{%for t5 in range(T) %}%%t5[i]%% | {% endfor%}%%ave_t5%%|
 
 $q=ne=\frac{0.9277\times10^{-14}}
 {\left[t\left(1+2.264\times10^{-2}\sqrt{t}\right)\right]^\frac{3}{2}}
@@ -54,11 +55,12 @@ $n_6=\frac{q_6}{e_0}\approx%%n5%%$,$e_6=\frac{q_6}{n_6}=%%e5%%c$，$\eta_6=%%eta
 
 $\bar{e}=\frac{\sum_{i=1}^{n=6} e_i}{6}=%%ave_e%%c$,$\eta=|\frac{\bar{e}-e_0}{e_0}|=%%eta%%$
 
-不确定度计算：
+###### 不确定度计算：
+
 $U_a(e)=\sqrt{|\frac{\bar{e^2}-\bar{e}^2}{6-1}|}=%%U_a%%c$
 $e±U(e)=\left(%%ave_e%%±%%U_a%%\right)c$
 
-
+![](%%figurename%%.png)
 
 由表可知，电荷约为$e_0=1.607\times10^{-19}c$整数倍，体现带电量的不连续性
 元电荷$\bar{e}=\frac{\sum_{i=1}^{n} e_i}{n}=%%ave_e%%c$,$\eta=|\frac{\bar{e}-e_0}{e_0}|=%%eta%%$