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_posts/thermodynamics/2024-06-13-heat-transfer.markdown
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Original file line number | Diff line number | Diff line change |
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@@ -0,0 +1,190 @@ | ||
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title: "传热学公式小结" | ||
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## 基本定义 | ||
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*热通量*(Heat flux)是通过单位面积的热能,定义为 | ||
$$\vec \phi \, \mathrm d S = \mathrm d \vec \Phi$$ | ||
其中$\vec \Phi$是热功率矢量,国际单位为瓦特;热通量的国际单位为瓦特每平方米。 | ||
{: .definition} | ||
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热传递的方式可分为热传导、热对流和热辐射,根据以上三种热传递方式,可以写出任意物体的能量守恒定律的传热学表示。 | ||
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任何物体的能量守恒可改写为 | ||
$$\dot Q + \Phi_\text{传导} + \Phi_\text{对流} + \Phi_\text{辐射} = \rho C \frac{\partial T}{\partial t}$$ | ||
其中$\dot Q$是其他来源导致的能量变化(如燃烧、做功等)。 | ||
{: .proposition} | ||
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如果将温度差视为势差,则可类比电阻给出热阻的定义。 | ||
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*热阻*(Heat resistance)定义为温度差与热功率之比 | ||
$$R_T = \frac{\Delta T}{\Phi}$$ | ||
其国际单位制为开尔文每瓦特。 | ||
{: .definition} | ||
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## 热传导 | ||
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热传导是最简单的热传递方式之一,其遵守傅里叶定律。 | ||
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(傅里叶定律)热传导的热通量与温度具有以下关系 | ||
$$\vec \phi = - k \nabla T \iff \vec \Phi = - k S \nabla T$$ | ||
其中$k$是由物体决定的常量,称为热导率,国际制单位为瓦特每米每开尔文。 | ||
{: .proposition} | ||
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利用傅里叶定律,一维情形下热传导的等效热阻可以由以下方式计算。 | ||
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一维热传导的热阻为 | ||
$$R_T = \int_z \frac{\mathrm d z}{kS}$$ | ||
{: .proposition} | ||
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特别地,对均质球壳,结果为 | ||
$$R_T = \frac{1}{4\pi k} \left( \frac{1}{r_1} - \frac{1}{r_2} \right)$$ | ||
对均质圆柱壳,结果为 | ||
$$R_T = \frac{\ln \dfrac{r_1}{r_2}}{2 \pi L k}$$ | ||
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## 热对流 | ||
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由于热对流通常涉及流固耦合的特点,该现象难以精确的定量研究。 | ||
在传热学中,我们通常使用经验公式——牛顿冷却定律——进行计算。 | ||
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由热对流产生的热通量可用以下公式计算: | ||
$$\phi = h \Delta T \iff \Phi = h S \Delta T$$ | ||
其中$h$是由实验确定的常数,称为传热系数,国际制单位为瓦特每平方米每开尔文。 | ||
{: .proposition} | ||
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该公式亦可用于进行热传导的近似。 | ||
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## 热辐射 | ||
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热辐射是唯一不需要介质的热传递方式,或者说,其介质就是电磁波。 | ||
实际上,光照就是一种特殊的热辐射。 | ||
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物体的吸收率(也叫吸光率,Absorptance)、反射率(Reflectance)和透过率(也叫透光率,Transmittance)定义为 | ||
$$\alpha = \frac{\phi^\text{a}}{\phi^\text{i}}, \rho = \frac{\phi^\text{r}}{\phi^\text{i}}, \tau = \frac{\phi^\text{t}}{\phi^\text{i}}$$ | ||
即吸收、反射和透过的能量与入射的能量之比。 | ||
根据能量守恒定律,以上三者之和为一。 | ||
{: .definition} | ||
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一般物体对某波长的电磁波的吸收率、反射率和透过率与电磁辐射的波长有关。 | ||
但传热学通常只研究整个谱上的情况,因此一般认为它们都与波长无关。 | ||
若物体是均质的,则$\phi$可被替换为$\Phi$。 | ||
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对于不透明($\tau = 0$)的介质,其总的辐射等于其发射的能量减去吸收的能量,即 | ||
$$\phi^\text{R} = \phi^\text{e} - \phi^\text{a}$$ | ||
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### 黑体辐射 | ||
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黑体是一类特殊的物体——其吸收所有辐射,即$\alpha = 1$。 | ||
这种简单的模型有益于对热辐射进行研究。 | ||
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黑体发射的能量遵守斯特藩-玻尔兹曼定律: | ||
$$\phi_\text b^\text e = \sigma T^4$$ | ||
其中$\sigma = \frac{2 \pi^5 k^4}{15 c^2 h^3} \approx 5.67 \times 10^{-8}$称为斯特藩-玻尔兹曼常数。 | ||
{: .proposition} | ||
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黑体发射的辐射的能量谱遵守普朗克定律: | ||
$$\phi_{\text b, \lambda}^\text e = \frac{c_1 \lambda^{-5}}{\exp \left( \frac{c_2}{\lambda T} \right) - 1}$$ | ||
其中 | ||
$$c_1 = 2 \pi h \frac{c_0^2}{n^2}, \quad c_2 = \frac{h c_0}{n k}$$ | ||
{: .proposition} | ||
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利用普朗克定律计算黑体辐射在指定频率之类的能量过于复杂,通常使用黑体辐射函数查表完成。 | ||
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黑体辐射函数定义为 | ||
$$\tau(\lambda, T) = \frac{\int_0^\lambda \phi_{\text b, \lambda}^\text e \, \mathrm d \lambda}{\phi_\text b^\text e}$$ | ||
该函数通常按$\lambda \cdot T$列表,可从表中查出。 | ||
{: .definition} | ||
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利用黑体辐射函数,两个波长之间的黑体辐射为 | ||
$$\phi_{\text e, \lambda_1, \lambda_2}^e = [\tau(\lambda_1, T) - \tau(\lambda_2, T)] \sigma T^4$$ | ||
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黑体辐射谱中能量最集中的波长可由维恩位移定律算出。 | ||
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黑体辐射的峰值波长与黑体温度之积为常数: | ||
$$\lambda_\max T = b$$ | ||
其中$b \approx 2.897 \times 10^{-3} \,\text{mK}$称为维恩位移常数。 | ||
{: .proposition} | ||
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### 灰体辐射 | ||
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黑体是一个十分理想的模型,我们通过引入发射率的概念使其更接近现实情况。 | ||
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发射率(Emissivity)定义为物体实际发射的辐射与黑体辐射之比: | ||
$$\varepsilon(\lambda) = \frac{\phi^\text e_\lambda}{\phi_{\text b, \lambda}^e}$$ | ||
灰体是发射率与波长无关的物体。 | ||
{: .definition} | ||
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吸收率和发射率之间具有特别的关系,该关系称为基尔霍夫热辐射定律。 | ||
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物体的吸收率和发射率相等,即 | ||
$$\varepsilon(\lambda) = \alpha(\lambda)$$ | ||
{: .proposition} | ||
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该定律是借助灰体证明的,但是对一般的物体都具有较好的近似效果。 | ||
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### 视界因子 | ||
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从一个物体发出的热辐射不一定总是能到达另一个物体,我们使用视界因子定量地表述该现象。 | ||
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视界因子(View factor)是离开某物体并被另一物体接受的辐射与该物体发射的总辐射之比: | ||
$$F_{i, j} = \frac{\Phi_{i \to j}}{\Phi_i^\text{p}} = \frac{\Phi_{i \to j}}{S_i \phi_i^\text{p}}$$ | ||
离开该物体的辐射一般是发射的辐射与反射的辐射之和。 | ||
{: .definition} | ||
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有两种显然的情况可直接计算出视界因子: | ||
1. 若某物体$i$是凸的,则$F\_{i,i} = 0$; | ||
2. 若物体$j$包裹了物体$i$,则$F\_{i,i} + F\_{i,j} = 1$ | ||
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视界因子还具有两个可帮助计算的性质:加和性和互易性。 | ||
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视界因子具有加和性,即 | ||
$$F_{1, 2+3} = F_{1, 2} + F_{1, 3}$$ | ||
然而 | ||
$$F_{1 + 2, 3} \textcolor{red}{\neq} F_{1, 3} + F_{2, 3}$$ | ||
{: .proposition} | ||
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视界因子具有互易性,即 | ||
$$S_1 F_{1, 2} = S_2 F_{2, 1}$$ | ||
{: .proposition} | ||
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### 辐照度 | ||
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综合考虑以上所有因素,被不透明灰体$i$照射的物体$j$所受的热辐射为 | ||
$$\Phi = F_{i, j} S_i \big[\varepsilon_i \underbrace{\sigma T^4}_{\phi_i^\text e} + \underbrace{(1 - \varepsilon_i)}_{\rho_i} \phi_i^\text i \big]$$ | ||
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有些时候,为了简化计算,我们直接使用一个变量来表述物体发出的所有辐射。 | ||
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辐照度(Radiosity)是物体发出的辐射之总和,包括透过、反射和发射的辐射: | ||
$$J = \phi^\text e + \phi^\text r + \phi^\text t$$ | ||
对不透明灰体,可写为 | ||
$$J = \varepsilon \underbrace{\sigma T^4}_{\phi_\text b^\text e} + (1 - \varepsilon) \phi^\text i$$ | ||
{: .definition} | ||
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现在,考虑两个互相辐射的灰体,注意到 | ||
$$\Phi_{i \to j} = A_i F_{i, j} (J_i - J_j)$$ | ||
我们可将$\Phi$类比为电流,$J$类比为电势,从而阻值为 | ||
$$R = \frac{1}{A_i F_{i,j}}$$ | ||
在处理多个灰体之间的相互辐射时,可使用这种类比来快速化简。 | ||
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## 换热器 | ||
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换热器是主要使用热传导和热对流进行热量交换的设备。 | ||
在换热器设计中,我们主要关心其效率,这可由热交换效率给出。 | ||
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换热器的热交换效率定义为 | ||
$$U = \frac{1}{\Delta T} \frac{\mathrm d \Phi}{\mathrm d A}= \frac{\phi}{\Delta T}$$ | ||
即热阻率的倒数。 | ||
{: .definition} | ||
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为计算复杂换热器的效率,通常不直接使用温差来进行计算,而是使用对数均温差。 | ||
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对数均温差(Logarithmic Mean Temperature Difference,LMTD)定义为 | ||
$$\Delta T_\text{LM} = \frac{\Delta T_\text{入口} - \Delta T_\text{出口}}{\ln \Delta T_\text{入口} - \ln \Delta T_\text{出口}}$$ | ||
这里的入口温差和出口温差是换热器一端的温差。 | ||
若换热器中处于逆流状态,则一种液体的入口和另一种流体的入口不一定位于同一端。 | ||
{: .definition} | ||
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利用对数均温差,换热器中的热量流动为 | ||
$$\Phi = U A F \Delta T_\text{LM}$$ | ||
其中$F$是校正系数,当换热器为双层对逆流式散热器或发生相变时该函数为一。 |